3. ルーレット ルール格子の溝形状

• 紫外から可視域の特定の波長に対して高いルーレット ルール効率を示します。
• ブレーズ角でブレーズ波長（ルーレット ルール効率のピーク波長）が決まります。
• 可視・紫外の分光器に使用されます。

製品例	：	ルーレット 倍率ブレーズド ホログラフィック 回折格子
		ルーレット 倍率クロメータ用凹面回折格子

• 広い波長範囲でルーレット ルール効率がブロードです。
• 溝深さでルーレット ルール効率のピーク波長が決まります。
• 一般に、ルーレット ルール効率はブレーズド ホログラフィック ルーレット ルール格子（BHG）の半分程度ですが、溝深さ/溝周期が大きい場合にはBHG より高いルーレット ルール効率が得られることがあります。
• 広い波長域を使用する場合や近赤外域で使用されます。

• 偶数次光のルーレット ルール効率がBHG、HG に比べて低くなります。
• 溝深さとデューティ比（溝周期に対する溝幅）でルーレット ルール効率のピーク波長が決まります。
• 軟Ｘ線領域での反射率が大きく取れるため、軟Ｘ線領域で使用されます。

製品例

：

サイゼ ルーレットレプリカ回折格子（真空紫外・軟X線領域用）

溝の断面形状が鋸歯状であるルーレット ルール格子（ブレーズドルーレット ルール格子）は、特定の次数と波長に対して高いルーレット ルール効率を示すという特長をもっています。
図5 に示すように、光が反射型のルーレット ルール格子に角度αで入射した場合、波長λの光が角度β でルーレット ルールします。ここで、角度α、β はルーレット ルール格子の法線からの角度で、反時計回りを正とします。するとグレーティング方程式（2）式は次のようになります。

(8)

ここで溝の斜面に対して、入射光とm 次のルーレット ルール光が鏡面反射の関係にあるとき、m 次のルーレット ルール光にエネルギーの大部分が集中します。このときの溝の傾きをブレーズ角と呼び、θ_Bで表わすと、

(9)

となります。またこのときの波長をブレーズ波長といい、λ_B と表わします。ここで、λ_B は（9）式を（8）式に代入すると、

(10)

となります。この式から、ブレーズ波長はブレーズ角θ_B と入射角αによって（使用方法によって）変化することがわかります。一般にはルーレット ルール格子のブレーズ特性を一義的に表わすのに、図6 のように入射光の方向に＋ 1 次のルーレット ルール光が戻るときの波長（λ_B（Litt））で表わします。このとき、α＝β＝θ_B となるので（8）式より

(11)

となります。このときの配置をリトロー配置と呼びます。当社のカタログでは、平面ルーレット ルール格子のブレーズ波長は、このリトロー配置でのブレーズ波長を記載しています。 したがって、リトロー配置以外で使用する場合でのブレーズ波長λ_B と、カタログ記載のブレーズ波長λ_B（Litt）との間には次の関係式が成り立ちます。

(12)

この式より、リトロー配置以外で使用する場合は、λ_B（Litt）より短くなることがわかります。 入射角αのとき、λ_B（Litt）とλ_Bとの関係は、

(13)

となります。
たとえば、溝本数N ＝ 600本/mm、入射角α＝ 60 °で300nm の＋ 1 次光を効率よく取り出したい場合、（13）式にλ_B ＝ 300nmを代入すると、ブレーズ波長λ_B（Litt）＝ 484nmとなります。したがって、カタログから λ_B（Litt）＝ 500nmのルーレット ルール格子を選んでください。
一方、凹面ルーレット ルール格子の場合は、使用する分光系の配置（マウント）でのブレーズ波長を記載しています。
ルーレット ルール格子に表示された矢印の向きは、ブレーズ方向を表わし、溝断面形状とは図6の関係になります。